Φυσική Γ' Λυκείου

45 / 290

Εκδόσεις ΜΠΑΧΑΡΑΚΗ – Φυσική Θετικής και Τεχνολογικής Κατεύθυνσης
44
γ. Το Σ1 μετά την κρούση θα εκτελέσει αατ με εξίσωση:
  0 x=Α΄ημ(ω t φ ) (1)
Για t = 0, Χ1 = 0, υ < 0
Άρα


        
1
t 0
0 0 0
Χ 0
(1) 0 Α΄ημ(ω 0 φ ) ημφ 0 ημφ ημ0

       
κ 0
0 0 0 0 φ 2κπ 0 ή φ 2κπ π 0 φ 0 rad ή φ π rad
t 0
max 0 max 0
0 max max
0 max max
υ υ συν(ωt φ ) υ υ συνφ
για φ 0 rad: υ υ συν0 υ 0
για φ π rad: υ υ συνπ υ 0 Δεκτή,
αφού δίνεται θετική φορά προς τα δεξιά

    
     
 
     

το νέο πλάτος Α’ θα βρεθεί από τη νέα μέγιστη ταχύτητα της ταλάντωσης η
οποία είναι στη ΘΙ της ταλάντωσης μετά την κρούση
        ΄ ΄
max 1 υ υ Α΄ ω 1 Α΄ 10 Α΄ 0,1m
(1) άρα    
1 x 0,1 ημ(10t π) [SI]
δ. Το Σ1 ακινητοποιείται στιγμιαία για δεύτερη φορά μετά από 
3T
t
4
όταν θα
βρίσκεται στο πλάτος του Α’.
ισχύει:
2π 2π 2π
ω Τ Τ Τ 0,2π s
Τ ω 10
      
άρα
3 0,2π 0,6π
t t 0,15π s
4 4

    
Η κίνηση του Σ2 θα είναι ευθύγραμμη και ομαλή (υ 2’=σταθ.) γιατί το Σ 2 δεν
δέχεται καμία δύναμη κατά την κίνησή του.
Έτσι ,          ΄ ΄ 2
2 2 2 2
S 0,6π
υ S υ t S 1 S 0,15πm
t 4
οπότε:          
2 d S A΄ d 0,15π 0,1 d 0,471 0,1 d 0,371m