Φυσική Γ' Λυκείου

20 / 290

19
Φυσική Θετικής και Τεχνολογικής Κατεύθυνσης – Εκδόσεις ΜΠΑΧΑΡΑΚΗ
 
      
 
 
2 2
2 2
A cm
L 1 ML
I I M ML 16Kg m
2 12 4
Κατόπιν βρίσκουμε τη ροπή αδρανείας του σώματος μάζας m1:
2 2
1 1 I m L 9,6kg m  
Άρα 2
ολ Α 1 I Ι Ι 25,6kg m    
A.2. Εφόσον έχουμε ισορροπία θα πρέπει:
ΣFx = 0 (1)
ΣFy = 0 (2)
Στ = 0 (3)
Από τη σχέση (3), θεωρώντας ροπές ως προς άξονα που διέρχεται από το
σημείο Α και θετική φορά ροπών την αντίθετη από τη φορά κίνησης των
δεικτών του ρολογιού, προκύπτει:
w   
   
(αλγεβρικά)
  Τ w Στ τ τ
      1
L
Στ Τ (ΑΓ) Μg m gL 0 T 30N
2
.
B.1. Ο χρόνος που χρειάζεται ένα κινητό που κάνει Α.Α.Τ. να μεταβεί από μία
ακραία θέση στην άλλη είναι t = T/2. Άρα   2 m
t π 0,314s
K
.
Σχόλιο: όταν κόβουμε το νήμα, το σφαιρίδιο m 2 είναι ακίνητο (υ=0). Άρα
βρίσκεται στην (κάτω) ακραία θέση.
B.2. Επειδή δεν υπάρχουν τριβές, εφαρμόζουμε την Α.Δ.Μ.Ε. θεωρώντας ως
επίπεδο αναφοράς της δυναμικής ενέργειας το επίπεδο που διέρχεται από το
κατώτερο σημείο Ζ. Προκύπτει ότι:
          2
αρχ αρχ τελ τελ 1 ολ
1 L 105
Κ U Κ U 0 MgL m gL I ω Mg ω rad/s
2 2 4
Άρα το μέτρο της γραμμικής ταχύτητας του σημείου Ζ θα είναι:
  u ωL 105 m/sz