225 / 290
Εκδόσεις ΜΠΑΧΑΡΑΚΗ – Φυσική Θετικής και Τεχνολογικής Κατεύθυνσης
224
1
2
1
2
m m gημφ k Δl Δl
2
2
m gημφ
Δl
0,05m
k
Στο σώμα
2
Σ
ασκείται συνολική δύναμη
12
2
F m gημφ Dx
, όπου
12
F
η δύναμη που ασκεί το σώμα Σ
1
στο σώμα Σ
2
.
Όταν τα σώματα χάσουν την επαφή τους τότε
N 0
,
Οπότε
2
m gημφ
x
0,1m
D
πάνω από τη θέση ισορροπίας, άρα σε απόσταση 0,3 m
από τη θέση που τα αφήσαμε ελεύθερα .
Λεπτή ομογενής ράβδος
ΑΓ
μήκους
l
και μάζας
Μ
μπορεί να στρέφεται γύρω
από οριζόντιο άξονα κάθετο στη ράβδο χωρίς τριβές , ο οποίος διέρχεται από
σημείο Ο της ράβδου. Η απόσταση του σημείου Ο από το Α είναι
l
4
. Στο άκρο
Α της ράβδου στερεώνεται σημειακή μάζα m , όπως φαίνεται στο σχήμα
Η ράβδος ισορροπεί σε οριζόντια θέση και δέχεται από τον άξονα δύναμη
μέτρου
F 20N
Δ1.
Να υπολογιστούν οι μάζες m και Μ. (Μονάδες 5)
Στη συνέχεια τοποθετούμε τον άξονα περιστροφής της ράβδου στο άκρο Γ,
ώστε να παραμένει οριζόντιος και κάθετος στη ράβδο, και αφήνουμε το
σύστημα ελεύθερο να περιστραφεί από την οριζόντια θέση. Να υπολογίσετε:
Δ2.
Το μήκος l της ράβδου, αν τη στιγμή που αφήνεται ελεύθερη έχει γωνιακή
επιτάχυνση μέτρου α
γων
=3,75 rads/s
2
(Μονάδες 7)
Δ3.
Το λόγο της κινητικής ενέργειας της μάζας m προς τη συνολική κινητική
ενέργεια του συστήματος κατά τη διάρκεια της περιστροφής του συστήματος
των δύο σωμάτων. (Μονάδες 5)
ΘΕΜΑ Δ
ΕΠΑΝΑΛΗΠΤΙΚΕΣ ΕΞΕΤΑΣΕΙΣ 2010